电场
1. 电荷周围存在电场. ：库仑定律。
2. 电场的大小：单位电量的电荷在电场中受到的电场力。检验电荷受到的力越大那点的电场越大E =F . 。电场线越密集电场越大。 q
3. 场强是描述电场性质的物质的物理量, 只由电场决定, 与检验电荷无关. 例如在
A 点场强E A =F A , E A 与q 的大小无关, 与q 是否存在无关. 不能理解为E A 与F A q
成正比, 与q 成反比.
4. 场强是矢量. 其大小按定义式E =F 计算即可, 其方向为正电荷的受力方向为
该点场强方向. 其单位为N C .
5. 电场强度和电场力是两个不同的物理量, 就像速度和位移是完全不同的两个
概念. 最
根本不同的是:场强是表示电场的性质的物理量, 电场力是电荷在电场中受的电场的作用力. 还应在大小、方向、单位等诸方面加以比较，它们的关系是F =Eq 或E =F . q
注意:E =K Q 是适用于点电荷在真空中的电场. 而r 2
F E =适用各种电场. q
6. 场强可以合成分解, 并遵守平行四边形法则, 如图示2
所示. Q A 与Q B 在C 处的场强分别为E A 、E B ,E 即是E A 与
E B 的合成场强. 若在C 处放一个-q 点电荷, 所受电场力方
向应与E 反方向.
7. 电荷守恒定律：系统与外界无电荷交换时，系统的电荷代数和守恒。 8.
三. 电场线
1. 电场线是描述电场强度分布的一族曲线. 描述方法:用曲线的疏密描述电场的强弱, 用曲线某点的切线方向表示该点场强方向.
2. 电场的特点:
(1) . 在静电场中, 电场线从正电荷起, 终于负电荷, 不闭合曲线.
(2) . 电场线不能相交, 否则一点将有两个场强方向.
(3) . 电场线不是电场里实际存在的线, 是为使电场形象化的假想线.
3. 点电荷的电场线.
图3、图4为正、负点电荷电场线的分布，应熟悉.
从图5可看出, E 1为+Q在A 处的场强, E 2为－Q 在A 处的场强, E 为E 1与E 2的合场强, 正好为电场线在A 的切线。两个点电荷形成的电场中, 每条电场线上每个点符合上述的关系。
4. 匀强电场
(1) . 定义:在电场的某一区域里, 如果各点场强大小和方向都相同, 这个区域的电场叫匀强电场.
(2) . 电场线如图6所示. 电场线互相平行的直线, 线间距离相等.
(3) . 两块靠近、正对且等大平行的金属板, 分别带等量
正负电荷时, 它们之间的电场是匀强电场. 边缘附近除
外.
5、公式
四. 电场中的导体.
1. 导体的特征:导体内部有大量可以自由移动的电荷. 金 属导体可自由移动是自由电子.
2. 静电感应:导体内的自由电荷是电场的作用而重新分布的现象.
认真分析如图所示的物理过程:把金属导体置于匀强电
场中. 金
属导体中自由电子在电场力作用向左运动, 达到左外表面, 而
右外表面带正电. 金属导体外表面带的等量正负电荷称为感
应电荷, 感应电荷形成电场E '的方向与电场E 方向相反向
左,E '随着感应电荷增加而变大, 当E '=E时, 导体内场强为零,
自由电子不受电场力作用, 停止定向运动. 达到静电平衡.
静电平衡:导体中(包括表面) 没有电荷走向移动的状 态叫静电平衡.
3. 在导体处于静电平衡状态时有
(1) . 在导体内部的场强处处为零
(2) . 导体表面任何一点场强方向与该点表面垂直.
(3) . 电荷只能分布在外表面上.
4. 利用处于静电平衡状态时, 导体内部场强处处为零的特点, 利用金属网罩(金属包皮) 把外
电场遮住, 使内部不受电场影响即静电屏数.
3. 深刻理解电场的能的性质。
（1）电势φ：是描述电场能的性质的物理量。
① 电势定义为φ=：，是一个没有方向意义的物理量，电势有高低之分，按
规定：正电荷在电场中某点具有的电势能越大，该点电势越高 。
② 电势的值与零电势的选取有关，通常取离电场无穷远处电势为零；实际应用中常取大地电势为零。
③ 当存在几个“场源”时，某处合电场的电势为各“场源”在此处电场的电势的代数和 。
④ 电势差，A 、B 间电势差U AB =ΦA －ΦB ；B 、A 间电势差U BA =ΦB －ΦA ，显然U AB =－U BA ，电势差的值与零电势的选取无关。
（2）电势能：电荷在电场中由电荷和电场的相对位置所决定的能，它具有相对性，即电势能的零点选取具有任意性；系统性，即电势能是电荷与电场所共有。
① 电势能可用E=q△Ф计算。
② 由于电荷有正、负，电势也有正、负（分别表示高于和低于零电势），故用E=qФ计算电势能时，需带符号运算。
4. 掌握电场力做功计算方法
（1）电场力做功与电荷电势能的变化的关系。
电场力对电荷做正功时，电荷电势能减少；电场力对电荷做负功时，电荷电势能增加，电势能增加或减少的数值等于电场力做功的数值。
（2）电场力做功的特点
电荷在电场中任意两点间移动时，它的电势能的变化量是确定的，因而移动电荷做功的值也是确定的，所以，电场力移动电荷所做的功，与移动的路径无关，仅与始末位置的电势差有关，这与重力做功十分相似。
（3）计算方法
① 由功的定义式W=F·S 来计算，但在中学阶段，限于数学基础，要求式中F 为恒力才行，所以，这个方法有局限性，仅在匀强电场中使用。
② 用结论“电场力做功等于电荷电势能增量的负值”来计算，即W=－，已知电荷电势能的值时求电场力的功比较方便。
③ 用W=qUAB 来计算，此时，一般又有两个方案：一是严格带符号运算，q 和U AB 均考虚正和负，所得W 的正、负直接表明电场力做功的正、负；二是只取绝对值进行计算 ，所得W 只是功的数值，至于做正功还是负功？可用力学知识判定。
6. 深刻理解电容器电容概念
电容器的电容C=Q/U=△Q/△U ，此式为定义式，适用于任何电容器。平行板电容器的电容的决定式为c=。对平行板电容器有关的Q 、E 、U 、C 的讨论要熟记两种情况：（1）若两极保持与电源相连，则两极板间电压U 不变；（2）若充电后断开电源，则带电量Q 不变。
功率
电阻
（特别推介）2010高考
物理专题复习――磁场
一、磁场
1、磁场和电场一样，是物质存在的另一种形式，是客观存在。小磁针的指南指北表明地
球是一个大磁体。磁体周围空间存在磁场；电流周围空间也存在磁场。
2、电流周围空间存在磁场，电流是大量运动电荷形成的，所以运动电荷周围空间也有磁
场。静止电荷周围空间没有磁场。
3、磁场存在于磁体、电流、运动电荷周围的空间。磁场是物质存在的一种形式。磁场
对磁体、电流都有磁力作用。
4、与用检验电荷检验电场存在一样，可以用小磁针来检验磁场的存在。如图所示为证
明通电导线周围有磁场存在——奥斯特实验，以及磁场对电流有力的作用实验。
1．地磁场
地球本身是一个磁体，附近存在的磁场叫地磁场，地磁的南极在地球北极附近，地
磁的北极在地球的南极附近。
2．地磁体周围的磁场分布
与条形磁铁周围的磁场分布情况相似。
3．指南针
放在地球周围的指南针静止时能够指南北，就是受到了地磁场作用的结果。
4．磁偏角
地球的地理两极与地磁两极并不重合，磁针并非准确地指南或指北，其间有一个交角，
叫地磁偏角，简称磁偏角。
二、磁场的方向
1、在电场中，电场方向是人们规定的，同理，人们也规定了磁场的方向。
2、规定：
3、在磁场中的任意一点小磁针北极受力的方向就是那一点的磁场方向。
4、 确定磁场方向的方法是：
5、将一不受外力的小磁针放入磁场中需测定的位置，当小磁针在该位置静止时，小磁
针N 极的指向即为该点的磁场方向。
6、磁体磁场：
可以利用同名磁极相斥，异名磁极相吸的方法来判定磁场方向。
7、电流磁场：
利用安培定则（也叫右手螺旋定则）判定磁场方向。
三、磁感线
在磁场中画出有方向的曲线表示磁感线，在这些曲线上，每一点的切线方向都跟该点的
磁场方向相同。
（1）磁感线上每一点切线方向跟该点磁场方向相同。
（2）磁感线特点
（1）磁感线的疏密反映磁场的强弱，磁感线越密的地方表示磁场越强，磁感线越疏的地
方表示磁场越弱。
（2）磁感线上每一点的切线方向就是该点的磁场方向。
（3）磁场中的任何一条磁感线都是闭合曲线，在磁体外部由N 极到S 极，在磁体内部
由S 极到N 极。
以下各图分别为条形磁体、蹄形磁体、直线电流、环行电流的磁场
说明：
①磁感线是为了形象地描述磁场而在磁场中假想出来的一组有方向的曲线，并不是客观
存在于磁场中的真实曲线。
②磁感线与电场线类似，在空间不能相交，不能相切，也不能中断。
四、几种常见磁场
1通电直导线周围的磁场
（1）安培定则：右手握住导线，让伸直的拇指所指的方向与电流方向一致，弯曲的四
指所指的方向就是磁感线环绕的方向，这个规律也叫右手螺旋定则。
（2）磁感线分布如图所示：
说明：
①通电直导线周围的磁感线是以导线上各点为圆心的同心圆，实际上电流磁场应为空间
图形。
②直线电流的磁场无磁极。
③磁场的强弱与距导线的距离有关，离导线越近磁场越强，离导线越远磁场越弱。
④图中的“×”号表示磁场方向垂直进入纸面，“·”表示磁场方向垂直离开纸面。
2．环形电流的磁场
（1）安培定则：让右手弯曲的四指与环形电流的方向一致，伸直的拇指的方向就是环
形导线轴线上磁感线的方向。
（2）磁感线分布如图所示：
（3）几种常用的磁感线不同画法。
说明：
①环形电流的磁场类似于条形磁铁的磁场，其两侧分别是N 极和S 极。
②由于磁感线均为闭合曲线，所以环内、外磁感线条数相等，故环内磁场强，环外磁场
弱。
③环形电流的磁场在微观上可看成无数根很短的直线电流的磁场的叠加。
3．通电螺线管的磁场
（1）安培定则：用右手握住螺线管，让弯曲时四指的方向跟电流方向一致，大拇指所
指的方向就是螺线管中心轴线上的磁感线方向。
（2）磁感线分布：如图所示。
（3）几种常用的磁感线不同的画法。
说明：
①通电螺线管的磁场分布：外部与条形磁铁外部的磁场分布情况相同，两端分别为N
极和S 极。管内（边缘除外）是匀强磁场，磁场分布由S 极指向N 极。
②环形电流宏观上其实就是只有一匝的通电螺线管，通电螺线管则是由许多匝环形电流
串联而成的。因此，通电螺线管的磁场也就是这些环形电流磁场的叠加。
③不管是磁体的磁场还是电流的磁场，其分布都是在立体空间的，要熟练掌握其立体图、
纵截面图、横横面图的画法及转换。
4．匀强磁场
（1）定义：在磁场的某个区域内，如果各点的磁感应强度大小和方向都相同，这个区
域内的磁场叫做匀强磁场。
（2）磁感线分布特点：间距相同的平行直线。
（3）产生：距离很近的两个异名磁极之间的磁场除边缘部分外可以认为是匀强磁场；
相隔一定距离的两个平行放置的线圈通电时，其中间区域的磁场也是匀强磁场，如图所示：
五、磁感应强度
1、磁感应强度
为了表征磁场的强弱和方向，我们引入一个新的物理量：磁感应强度。描述磁场强弱和
方向的物理量，用符号“B ”表示。
通过精确的实验可以知道，当通电直导线在匀强磁场中与磁场方向垂直时，受到磁场对
它的力的作用。对于同一磁场，当电流加倍时，通电导线受到的磁场力也加倍，这说明通电
导线受到的磁场力与通过它的电流强度成正比。而当通电导线长度加倍时，它受到的磁场力
也加倍，这说明通电导线受到的磁场力与导线长也成正比。对于磁场中某处来说，通电导线
在该处受的磁场力F 与通电电流强度I 与导线长度L 乘积的比值是一个恒量，它与电流强度
和导线长度的大小均无关。在磁场中不同位置，这个比值可能各不相同，因此，这个比值反
映了磁场的强弱。
（1）磁感应强度的定义
电流元
①定义：物理学中把很短一段通电导线中的电流I 与导线长度L 的乘积IL 叫做电流元。
②理解：孤立的电流元是不存在的，因为要使导线中有电流，就必须把它连到电源上。
（2）磁场对通电导线的作用力
①内容：通电导线与磁场方向垂直时，它受力的大小与I 和L 的乘积成正比。 ②公式：。
说明：
①B 为比例系数，与导线的长度和电流的大小都无关。
②不同的磁场中，B 的值是不同的。
③B 应为与电流垂直的值，即式子成立条件为：B 与I 垂直。
磁感应强度
定义：在磁场中垂直于磁场方向的通电直导线，受到的安培力的作用F ，跟电流I 和导
线长度L 的乘积IL 的比值，叫做通电直导线所在处的磁场的磁感应强度。
公式：B=F / IL。
（2）磁感应强度的单位
在国际单位制中，B 的单位是特斯拉（T ），由B 的定义式可知：
1特（T ）=
（3）磁感应强度的方向
磁感应强度是矢量，不仅有大小，而且有方向，其方向即为该处磁场方向。小磁针静止
时N 极所指的方向规定为该点的磁感应强度的方向，简称为磁场的方向。
B 是矢量，其方向就是磁场方向，即小磁针静止时N 极所指的方向。
2、磁通量
为了定量地确定磁感线的条数跟磁感应强度大小的关系，规定：在垂直磁场方向每平方
米面积的磁感线的条数与该处的磁感应强度大小（单位是特）数值相同。这里应注意的是一
般画磁感线可以按上述规定的任意数来画图，这种画法只能帮助我们了解磁感应强度大小；
方向的分布，不能通过每平方米的磁感线数来得出磁感应强度的数值。
（1）磁通量的定义
穿过某一面积的磁感线的条数，叫做穿过这个面积的磁通量，用符号φ表示。
物理意义：穿过某一面的磁感线条数。
（2）磁通量与磁感应强度的关系
按前面的规定，穿过垂直磁场方向单位面积的磁感线条数，等于磁感应强度B ，所以在
匀强磁场中，垂直于磁场方向的面积S 上的磁通量φ=BS。
若平面S 不跟磁场方向垂直，则应把S 平面投影到垂直磁场方向上。
当平面S 与磁场方向平行时，φ=0。
公式
（1）公式：Φ=BS。
（2）公式运用的条件：
a ．匀强磁场；b ．磁感线与平面垂直。
（3）在匀强磁场B 中，若磁感线与平面不垂直，公式Φ=BS中的S 应为平面在垂直于
磁感线方向上的投影面积。
此时
效面积”。 ，式中即为面积S 在垂直于磁感线方向的投影，我们称为“有
（3）磁通量的单位
在国际单位中，磁通量的单位是韦伯（Wb ），简称韦。磁通量是标量，只有大小没有方向。
(4)磁通密度
磁感线越密的地方，穿过垂直单位面积的磁感线条数越多，反之越少，因此穿过单位面积的磁通量——磁通密度，它反映了磁感应强度的大小，在数值上等于磁感应强度的大小，
B =Φ/S。
六、磁场对电流的作用
1．安培分子电流假说的内容
安培认为，在原子、分子等物质微粒的内部存在着一种环形电流——分子电流，分子电流使每个物质微粒都成为微小的磁体，分子的两侧相当于两个磁极。
2．安培假说对有关磁现象的解释
（1）磁化现象：一根软铁棒，在未被磁化时，内部各分子电流的取向杂乱无章，它们的磁场互相抵消，对外不显磁性；当软磁棒受到外界磁场的作用时，各分子电流取向变得大致相同时，两端显示较强的磁性作用，形成磁极，软铁棒就被磁化了。
（2）磁体的消磁：磁体的高温或猛烈敲击，即在激烈的热运动或机械运动影响下，分子电流取向又变得杂乱无章，磁体磁性消失。
磁现象的电本质
磁铁的磁场和电流的磁场一样，都是由运动的电荷产生的。
说明：
①根据物质的微观结构理论，原子由原子核和核外电子组成，原子核带正电，核外电子带负电，核外电子在库仑引力作用下绕核高速旋转，形成分子电流。在安培生活的时代，由于人们对物质的微观结构尚不清楚，所以称为“假说”。但是现在，“假设”已成为真理。 ②分子电流假说揭示了电和磁的本质联系，指出了磁性的起源：一切磁现象都是由运动的电荷产生的。
安培力
通电导线在磁场中受到的力称为安培力。
3．安培力的方向——左手定则
（1）左手定则
伸开左手，使大拇指跟其余四个手指垂直，并且都跟手掌在同一平面内，把手放入磁场，
让磁感线穿过手心，让伸开的四指指向电流方向，那么大拇指所指方向即为安培力方向。
（2）安培力F 、磁感应强度B 、电流I 三者的方向关系：
①，，即安培力垂直于电流和磁感线所在的平面，但B 与I 不一定垂直。
②判断通电导线在磁场中所受安培力时，注意一定要用左手，并注意各方向间的关系。 ③若已知B 、I 方向，则
向不确定。
4．电流间的作用规律
同向电流相互吸引，异向电流相互排斥。
安培力大小的公式表述
（1）当B 与I 垂直时，F=BIL。
（2）当B 与I 成角时，，是B 与I 的夹角。
和沿电流方向
的方向确定；但若已知B （或I ）和方向，则I （或B ）方 推导过程：如图所示，将B 分解为垂直电流
的
，B 对I 的作用可用B1、B2对电流的作用等效替代
，
。
5．几点说明
（1）通电导线与磁场方向垂直时，F=BIL最大；平行时最小，F=0。
（2）B 对放入的通电导线来说是外磁场的磁感应强度。
（3）导线L 所处的磁场应为匀强磁场；在非匀强磁场中，公式仅适用于很短的通电导线（我们可以把这样的直线电流称为直线电流元）。
（4）式中的L 为导线垂直磁场方向的有效长度。如图所示，半径为r 的半圆形导线与磁场B 垂直放置，当导线中通以电流I 时，导线的等效长度为2 r，故安培力F=2BIr。
电场
1. 电荷周围存在电场. ：库仑定律。
2. 电场的大小：单位电量的电荷在电场中受到的电场力。检验电荷受到的力越大那点的电场越大E =F . 。电场线越密集电场越大。 q
3. 场强是描述电场性质的物质的物理量, 只由电场决定, 与检验电荷无关. 例如在
A 点场强E A =F A , E A 与q 的大小无关, 与q 是否存在无关. 不能理解为E A 与F A q
成正比, 与q 成反比.
4. 场强是矢量. 其大小按定义式E =F 计算即可, 其方向为正电荷的受力方向为
该点场强方向. 其单位为N C .
5. 电场强度和电场力是两个不同的物理量, 就像速度和位移是完全不同的两个
概念. 最
根本不同的是:场强是表示电场的性质的物理量, 电场力是电荷在电场中受的电场的作用力. 还应在大小、方向、单位等诸方面加以比较，它们的关系是F =Eq 或E =F . q
注意:E =K Q 是适用于点电荷在真空中的电场. 而r 2
F E =适用各种电场. q
6. 场强可以合成分解, 并遵守平行四边形法则, 如图示2
所示. Q A 与Q B 在C 处的场强分别为E A 、E B ,E 即是E A 与
E B 的合成场强. 若在C 处放一个-q 点电荷, 所受电场力方
向应与E 反方向.
7. 电荷守恒定律：系统与外界无电荷交换时，系统的电荷代数和守恒。 8.
三. 电场线
1. 电场线是描述电场强度分布的一族曲线. 描述方法:用曲线的疏密描述电场的强弱, 用曲线某点的切线方向表示该点场强方向.
2. 电场的特点:
(1) . 在静电场中, 电场线从正电荷起, 终于负电荷, 不闭合曲线.
(2) . 电场线不能相交, 否则一点将有两个场强方向.
(3) . 电场线不是电场里实际存在的线, 是为使电场形象化的假想线.
3. 点电荷的电场线.
图3、图4为正、负点电荷电场线的分布，应熟悉.
从图5可看出, E 1为+Q在A 处的场强, E 2为－Q 在A 处的场强, E 为E 1与E 2的合场强, 正好为电场线在A 的切线。两个点电荷形成的电场中, 每条电场线上每个点符合上述的关系。
4. 匀强电场
(1) . 定义:在电场的某一区域里, 如果各点场强大小和方向都相同, 这个区域的电场叫匀强电场.
(2) . 电场线如图6所示. 电场线互相平行的直线, 线间距离相等.
(3) . 两块靠近、正对且等大平行的金属板, 分别带等量
正负电荷时, 它们之间的电场是匀强电场. 边缘附近除
外.
5、公式
四. 电场中的导体.
1. 导体的特征:导体内部有大量可以自由移动的电荷. 金 属导体可自由移动是自由电子.
2. 静电感应:导体内的自由电荷是电场的作用而重新分布的现象.
认真分析如图所示的物理过程:把金属导体置于匀强电
场中. 金
属导体中自由电子在电场力作用向左运动, 达到左外表面, 而
右外表面带正电. 金属导体外表面带的等量正负电荷称为感
应电荷, 感应电荷形成电场E '的方向与电场E 方向相反向
左,E '随着感应电荷增加而变大, 当E '=E时, 导体内场强为零,
自由电子不受电场力作用, 停止定向运动. 达到静电平衡.
静电平衡:导体中(包括表面) 没有电荷走向移动的状 态叫静电平衡.
3. 在导体处于静电平衡状态时有
(1) . 在导体内部的场强处处为零
(2) . 导体表面任何一点场强方向与该点表面垂直.
(3) . 电荷只能分布在外表面上.
4. 利用处于静电平衡状态时, 导体内部场强处处为零的特点, 利用金属网罩(金属包皮) 把外
电场遮住, 使内部不受电场影响即静电屏数.
3. 深刻理解电场的能的性质。
（1）电势φ：是描述电场能的性质的物理量。
① 电势定义为φ=：，是一个没有方向意义的物理量，电势有高低之分，按
规定：正电荷在电场中某点具有的电势能越大，该点电势越高 。
② 电势的值与零电势的选取有关，通常取离电场无穷远处电势为零；实际应用中常取大地电势为零。
③ 当存在几个“场源”时，某处合电场的电势为各“场源”在此处电场的电势的代数和 。
④ 电势差，A 、B 间电势差U AB =ΦA －ΦB ；B 、A 间电势差U BA =ΦB －ΦA ，显然U AB =－U BA ，电势差的值与零电势的选取无关。
（2）电势能：电荷在电场中由电荷和电场的相对位置所决定的能，它具有相对性，即电势能的零点选取具有任意性；系统性，即电势能是电荷与电场所共有。
① 电势能可用E=q△Ф计算。
② 由于电荷有正、负，电势也有正、负（分别表示高于和低于零电势），故用E=qФ计算电势能时，需带符号运算。
4. 掌握电场力做功计算方法
（1）电场力做功与电荷电势能的变化的关系。
电场力对电荷做正功时，电荷电势能减少；电场力对电荷做负功时，电荷电势能增加，电势能增加或减少的数值等于电场力做功的数值。
（2）电场力做功的特点
电荷在电场中任意两点间移动时，它的电势能的变化量是确定的，因而移动电荷做功的值也是确定的，所以，电场力移动电荷所做的功，与移动的路径无关，仅与始末位置的电势差有关，这与重力做功十分相似。
（3）计算方法
① 由功的定义式W=F·S 来计算，但在中学阶段，限于数学基础，要求式中F 为恒力才行，所以，这个方法有局限性，仅在匀强电场中使用。
② 用结论“电场力做功等于电荷电势能增量的负值”来计算，即W=－，已知电荷电势能的值时求电场力的功比较方便。
③ 用W=qUAB 来计算，此时，一般又有两个方案：一是严格带符号运算，q 和U AB 均考虚正和负，所得W 的正、负直接表明电场力做功的正、负；二是只取绝对值进行计算 ，所得W 只是功的数值，至于做正功还是负功？可用力学知识判定。
6. 深刻理解电容器电容概念
电容器的电容C=Q/U=△Q/△U ，此式为定义式，适用于任何电容器。平行板电容器的电容的决定式为c=。对平行板电容器有关的Q 、E 、U 、C 的讨论要熟记两种情况：（1）若两极保持与电源相连，则两极板间电压U 不变；（2）若充电后断开电源，则带电量Q 不变。
功率
电阻
（特别推介）2010高考
物理专题复习――磁场
一、磁场
1、磁场和电场一样，是物质存在的另一种形式，是客观存在。小磁针的指南指北表明地
球是一个大磁体。磁体周围空间存在磁场；电流周围空间也存在磁场。
2、电流周围空间存在磁场，电流是大量运动电荷形成的，所以运动电荷周围空间也有磁
场。静止电荷周围空间没有磁场。
3、磁场存在于磁体、电流、运动电荷周围的空间。磁场是物质存在的一种形式。磁场
对磁体、电流都有磁力作用。
4、与用检验电荷检验电场存在一样，可以用小磁针来检验磁场的存在。如图所示为证
明通电导线周围有磁场存在——奥斯特实验，以及磁场对电流有力的作用实验。
1．地磁场
地球本身是一个磁体，附近存在的磁场叫地磁场，地磁的南极在地球北极附近，地
磁的北极在地球的南极附近。
2．地磁体周围的磁场分布
与条形磁铁周围的磁场分布情况相似。
3．指南针
放在地球周围的指南针静止时能够指南北，就是受到了地磁场作用的结果。
4．磁偏角
地球的地理两极与地磁两极并不重合，磁针并非准确地指南或指北，其间有一个交角，
叫地磁偏角，简称磁偏角。
二、磁场的方向
1、在电场中，电场方向是人们规定的，同理，人们也规定了磁场的方向。
2、规定：
3、在磁场中的任意一点小磁针北极受力的方向就是那一点的磁场方向。
4、 确定磁场方向的方法是：
5、将一不受外力的小磁针放入磁场中需测定的位置，当小磁针在该位置静止时，小磁
针N 极的指向即为该点的磁场方向。
6、磁体磁场：
可以利用同名磁极相斥，异名磁极相吸的方法来判定磁场方向。
7、电流磁场：
利用安培定则（也叫右手螺旋定则）判定磁场方向。
三、磁感线
在磁场中画出有方向的曲线表示磁感线，在这些曲线上，每一点的切线方向都跟该点的
磁场方向相同。
（1）磁感线上每一点切线方向跟该点磁场方向相同。
（2）磁感线特点
（1）磁感线的疏密反映磁场的强弱，磁感线越密的地方表示磁场越强，磁感线越疏的地
方表示磁场越弱。
（2）磁感线上每一点的切线方向就是该点的磁场方向。
（3）磁场中的任何一条磁感线都是闭合曲线，在磁体外部由N 极到S 极，在磁体内部
由S 极到N 极。
以下各图分别为条形磁体、蹄形磁体、直线电流、环行电流的磁场
说明：
①磁感线是为了形象地描述磁场而在磁场中假想出来的一组有方向的曲线，并不是客观
存在于磁场中的真实曲线。
②磁感线与电场线类似，在空间不能相交，不能相切，也不能中断。
四、几种常见磁场
1通电直导线周围的磁场
（1）安培定则：右手握住导线，让伸直的拇指所指的方向与电流方向一致，弯曲的四
指所指的方向就是磁感线环绕的方向，这个规律也叫右手螺旋定则。
（2）磁感线分布如图所示：
说明：
①通电直导线周围的磁感线是以导线上各点为圆心的同心圆，实际上电流磁场应为空间
图形。
②直线电流的磁场无磁极。
③磁场的强弱与距导线的距离有关，离导线越近磁场越强，离导线越远磁场越弱。
④图中的“×”号表示磁场方向垂直进入纸面，“·”表示磁场方向垂直离开纸面。
2．环形电流的磁场
（1）安培定则：让右手弯曲的四指与环形电流的方向一致，伸直的拇指的方向就是环
形导线轴线上磁感线的方向。
（2）磁感线分布如图所示：
（3）几种常用的磁感线不同画法。
说明：
①环形电流的磁场类似于条形磁铁的磁场，其两侧分别是N 极和S 极。
②由于磁感线均为闭合曲线，所以环内、外磁感线条数相等，故环内磁场强，环外磁场
弱。
③环形电流的磁场在微观上可看成无数根很短的直线电流的磁场的叠加。
3．通电螺线管的磁场
（1）安培定则：用右手握住螺线管，让弯曲时四指的方向跟电流方向一致，大拇指所
指的方向就是螺线管中心轴线上的磁感线方向。
（2）磁感线分布：如图所示。
（3）几种常用的磁感线不同的画法。
说明：
①通电螺线管的磁场分布：外部与条形磁铁外部的磁场分布情况相同，两端分别为N
极和S 极。管内（边缘除外）是匀强磁场，磁场分布由S 极指向N 极。
②环形电流宏观上其实就是只有一匝的通电螺线管，通电螺线管则是由许多匝环形电流
串联而成的。因此，通电螺线管的磁场也就是这些环形电流磁场的叠加。
③不管是磁体的磁场还是电流的磁场，其分布都是在立体空间的，要熟练掌握其立体图、
纵截面图、横横面图的画法及转换。
4．匀强磁场
（1）定义：在磁场的某个区域内，如果各点的磁感应强度大小和方向都相同，这个区
域内的磁场叫做匀强磁场。
（2）磁感线分布特点：间距相同的平行直线。
（3）产生：距离很近的两个异名磁极之间的磁场除边缘部分外可以认为是匀强磁场；
相隔一定距离的两个平行放置的线圈通电时，其中间区域的磁场也是匀强磁场，如图所示：
五、磁感应强度
1、磁感应强度
为了表征磁场的强弱和方向，我们引入一个新的物理量：磁感应强度。描述磁场强弱和
方向的物理量，用符号“B ”表示。
通过精确的实验可以知道，当通电直导线在匀强磁场中与磁场方向垂直时，受到磁场对
它的力的作用。对于同一磁场，当电流加倍时，通电导线受到的磁场力也加倍，这说明通电
导线受到的磁场力与通过它的电流强度成正比。而当通电导线长度加倍时，它受到的磁场力
也加倍，这说明通电导线受到的磁场力与导线长也成正比。对于磁场中某处来说，通电导线
在该处受的磁场力F 与通电电流强度I 与导线长度L 乘积的比值是一个恒量，它与电流强度
和导线长度的大小均无关。在磁场中不同位置，这个比值可能各不相同，因此，这个比值反
映了磁场的强弱。
（1）磁感应强度的定义
电流元
①定义：物理学中把很短一段通电导线中的电流I 与导线长度L 的乘积IL 叫做电流元。
②理解：孤立的电流元是不存在的，因为要使导线中有电流，就必须把它连到电源上。
（2）磁场对通电导线的作用力
①内容：通电导线与磁场方向垂直时，它受力的大小与I 和L 的乘积成正比。 ②公式：。
说明：
①B 为比例系数，与导线的长度和电流的大小都无关。
②不同的磁场中，B 的值是不同的。
③B 应为与电流垂直的值，即式子成立条件为：B 与I 垂直。
磁感应强度
定义：在磁场中垂直于磁场方向的通电直导线，受到的安培力的作用F ，跟电流I 和导
线长度L 的乘积IL 的比值，叫做通电直导线所在处的磁场的磁感应强度。
公式：B=F / IL。
（2）磁感应强度的单位
在国际单位制中，B 的单位是特斯拉（T ），由B 的定义式可知：
1特（T ）=
（3）磁感应强度的方向
磁感应强度是矢量，不仅有大小，而且有方向，其方向即为该处磁场方向。小磁针静止
时N 极所指的方向规定为该点的磁感应强度的方向，简称为磁场的方向。
B 是矢量，其方向就是磁场方向，即小磁针静止时N 极所指的方向。
2、磁通量
为了定量地确定磁感线的条数跟磁感应强度大小的关系，规定：在垂直磁场方向每平方
米面积的磁感线的条数与该处的磁感应强度大小（单位是特）数值相同。这里应注意的是一
般画磁感线可以按上述规定的任意数来画图，这种画法只能帮助我们了解磁感应强度大小；
方向的分布，不能通过每平方米的磁感线数来得出磁感应强度的数值。
（1）磁通量的定义
穿过某一面积的磁感线的条数，叫做穿过这个面积的磁通量，用符号φ表示。
物理意义：穿过某一面的磁感线条数。
（2）磁通量与磁感应强度的关系
按前面的规定，穿过垂直磁场方向单位面积的磁感线条数，等于磁感应强度B ，所以在
匀强磁场中，垂直于磁场方向的面积S 上的磁通量φ=BS。
若平面S 不跟磁场方向垂直，则应把S 平面投影到垂直磁场方向上。
当平面S 与磁场方向平行时，φ=0。
公式
（1）公式：Φ=BS。
（2）公式运用的条件：
a ．匀强磁场；b ．磁感线与平面垂直。
（3）在匀强磁场B 中，若磁感线与平面不垂直，公式Φ=BS中的S 应为平面在垂直于
磁感线方向上的投影面积。
此时
效面积”。 ，式中即为面积S 在垂直于磁感线方向的投影，我们称为“有
（3）磁通量的单位
在国际单位中，磁通量的单位是韦伯（Wb ），简称韦。磁通量是标量，只有大小没有方向。
(4)磁通密度
磁感线越密的地方，穿过垂直单位面积的磁感线条数越多，反之越少，因此穿过单位面积的磁通量——磁通密度，它反映了磁感应强度的大小，在数值上等于磁感应强度的大小，
B =Φ/S。
六、磁场对电流的作用
1．安培分子电流假说的内容
安培认为，在原子、分子等物质微粒的内部存在着一种环形电流——分子电流，分子电流使每个物质微粒都成为微小的磁体，分子的两侧相当于两个磁极。
2．安培假说对有关磁现象的解释
（1）磁化现象：一根软铁棒，在未被磁化时，内部各分子电流的取向杂乱无章，它们的磁场互相抵消，对外不显磁性；当软磁棒受到外界磁场的作用时，各分子电流取向变得大致相同时，两端显示较强的磁性作用，形成磁极，软铁棒就被磁化了。
（2）磁体的消磁：磁体的高温或猛烈敲击，即在激烈的热运动或机械运动影响下，分子电流取向又变得杂乱无章，磁体磁性消失。
磁现象的电本质
磁铁的磁场和电流的磁场一样，都是由运动的电荷产生的。
说明：
①根据物质的微观结构理论，原子由原子核和核外电子组成，原子核带正电，核外电子带负电，核外电子在库仑引力作用下绕核高速旋转，形成分子电流。在安培生活的时代，由于人们对物质的微观结构尚不清楚，所以称为“假说”。但是现在，“假设”已成为真理。 ②分子电流假说揭示了电和磁的本质联系，指出了磁性的起源：一切磁现象都是由运动的电荷产生的。
安培力
通电导线在磁场中受到的力称为安培力。
3．安培力的方向——左手定则
（1）左手定则
伸开左手，使大拇指跟其余四个手指垂直，并且都跟手掌在同一平面内，把手放入磁场，
让磁感线穿过手心，让伸开的四指指向电流方向，那么大拇指所指方向即为安培力方向。
（2）安培力F 、磁感应强度B 、电流I 三者的方向关系：
①，，即安培力垂直于电流和磁感线所在的平面，但B 与I 不一定垂直。
②判断通电导线在磁场中所受安培力时，注意一定要用左手，并注意各方向间的关系。 ③若已知B 、I 方向，则
向不确定。
4．电流间的作用规律
同向电流相互吸引，异向电流相互排斥。
安培力大小的公式表述
（1）当B 与I 垂直时，F=BIL。
（2）当B 与I 成角时，，是B 与I 的夹角。
和沿电流方向
的方向确定；但若已知B （或I ）和方向，则I （或B ）方 推导过程：如图所示，将B 分解为垂直电流
的
，B 对I 的作用可用B1、B2对电流的作用等效替代
，
。
5．几点说明
（1）通电导线与磁场方向垂直时，F=BIL最大；平行时最小，F=0。
（2）B 对放入的通电导线来说是外磁场的磁感应强度。
（3）导线L 所处的磁场应为匀强磁场；在非匀强磁场中，公式仅适用于很短的通电导线（我们可以把这样的直线电流称为直线电流元）。
（4）式中的L 为导线垂直磁场方向的有效长度。如图所示，半径为r 的半圆形导线与磁场B 垂直放置，当导线中通以电流I 时，导线的等效长度为2 r，故安培力F=2BIr。